Riferendosi alla discretizzazione dei derivati da differenze finite e alle sue applicazioni a soluzioni numeriche di equazioni differenziali parziali.
Quando si vogliono calcolare derivati numerici, il metodo presentato da Bengt Fornberg qui (e riportato qui ) è molto conveniente (sia preciso che semplice da implementare). Alla data del documento originale del 1988, vorrei sapere se esiste un'alternativa migliore oggi (come (o quasi) semplice e più precisa)?
Ho una domanda relativa alla codifica delle condizioni al contorno per la meccanica solida (elasticità lineare). Nel caso speciale devo usare differenze finite (3D). Sono molto nuovo su questo argomento, quindi forse alcune delle seguenti domande potrebbero essere molto basilari. Per portare al mio problema specifico, prima di tutto voglio …
Sto tentando di risolvere un'equazione del tipo: (−∂2∂x2−f(x))ψ(x)=λψ(x)(−∂2∂x2−f(x))ψ(x)=λψ(x) \left( -\tfrac{\partial^2}{\partial x^2} - f\left(x\right) \right) \psi(x) = \lambda \psi(x) Dove ha un polo semplice a , per gli autovalori e gli autovettori più piccoli . Le condizioni al contorno sono: e , e sto solo guardando la funzione sopra .0 N …
Qualcuno può aiutarmi a trovare i libri sulle soluzioni numeriche (differenza finita e metodi di Crank – Nicolson) di Poisson ed equazioni di diffusione tra cui esempi sulla geometria irregolare, come un dominio costituito dall'area tra un rettangolo e un cerchio (in particolare libri o collegamenti sugli esempi di codice …
Sto implementando il documento " Trasporto di massa ottimale per la registrazione e la deformazione ", il mio obiettivo è quello di metterlo online poiché non riesco proprio a trovare alcun codice di trasporto di massa euleriano online e questo sarebbe interessante almeno per la comunità di ricerca nell'elaborazione delle …
Sto usando lo schema delle differenze finite di Crank-Nicolson per risolvere un'equazione del calore 1D. Mi chiedo se il principio massimo / minimo dell'equazione del calore (ovvero che il massimo / minimo si verifica nella condizione iniziale o sui limiti) valga anche per la soluzione discretizzata. Ciò è probabilmente implicato …
Considera il seguente problema cui il termine di forzatura può dipendere da u , v (vedi Modifica 1 di seguito per la formulazione) e W e i suoi primi derivati. Questa è un'equazione d'onda dimensionale 1 + 1. Abbiamo i dati iniziali prescritti a { u + v = 0 …
Sto leggendo un documento [1] in cui risolvono la seguente equazione non lineare usando metodi a differenza finita. Analizzano anche la stabilità degli schemi usando l'analisi di stabilità di Von Neumann. Tuttavia, come gli autori realizzano, questo è applicabile solo ai PDE lineari. Così gli autori lavorano intorno a questo …
Contesto: per un corso ho creato solo una soluzione numerica funzionante a 2d Navier-Stokes. Era una soluzione per il flusso di cavità guidato dal coperchio. Il corso, tuttavia, ha discusso una serie di schemi per discretizzazioni spaziali e discretizzazioni temporali. Ho anche seguito altri corsi di manipolazione dei simboli applicati …
Sto applicando il metodo della differenza finita a un sistema di 3 equazioni accoppiate. Due delle equazioni non sono accoppiate, tuttavia la terza equazione si accoppia ad entrambe le altre due. Ho notato che cambiando l'ordine delle equazioni, dire da a ( x , z , y ) che la …
Come approssimo il numero di condizione di una matrice grande GGG , se GGG è una combinazione di trasformate di Fourier FFF (non uniforme o uniforme), differenze finite RRR e matrici diagonali SSS ? Le matrici sono molto grandi e non memorizzate e sono disponibili solo come funzioni. In particolare, …
Quando è preferibile utilizzare i polinomi di Bernstein per approssimare una funzione continua invece di utilizzare i seguenti metodi preliminari di analisi numerica: "Polinomi di Lagrange", "Operatori di differenze finite semplici". La domanda riguarda il confronto di questo metodo.
Supponiamo di avere il seguente problema periodico di consulenza 1D: ∂u∂t+c∂u∂x=0∂u∂t+c∂u∂x=0\frac{\partial u}{\partial t} + c\frac{\partial u}{\partial x} = 0 in dove ha una discontinuità di salto a . u ( 0 , t ) = u ( 1 , t ) u ( x , 0 ) = g ( …
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